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如何在OpticStudio中定義雙折射延遲器和光隔離器
更新時間:2018-12-14瀏覽:3279次

偏振相關(guān)表面的應(yīng)用

在本節(jié)中我們會用實(shí)例介紹如何在OpticStudio中定義雙折射延遲器和光隔離器。

1、光學(xué)延遲器

光學(xué)延遲器(也稱作波片)可以改變輸入光的偏振態(tài)。本節(jié)中展示了如何構(gòu)建一個λ/4相位變化的零級延遲器(也稱作四分之一波片),該器件可以將輸入的線偏光轉(zhuǎn)變?yōu)閳A偏光。該系統(tǒng)中使用了雙折射晶體Quartz和氦氖激光(632.8nm)。

通常情況下,波片引入的延遲可由下式表示:

 

其中△n表示尋常光和非尋常光的折射率之差,λ表示光的波長,d表示晶體的長度,表示弧度表示的相位延遲,k表示波片的級數(shù)。根據(jù)該定義式,相對相位變化由于光的2π周期特性不受級數(shù)的影響。也就是說,級數(shù)較高波片的厚度要大于級數(shù)較低的波片,并且更容易受熱膨脹的影響,因此會放大離軸光線的相位延遲誤差。此外,入射光波長偏離設(shè)計波長同樣會引入相位延遲誤差。

然而在實(shí)際情況下,真正的零級波片很少,這是因?yàn)榫w的厚度太薄因而很難加工出來。代替的方案是使用兩片稍厚一些且晶軸交叉的波片(通常情況下為同一種材料)疊加在一起使用。這種方法雖然不是真正意義上的零級波片,但相對更容易加工,是一種在性能和可加工性之間非常好的折中方案。

為了在OpticStudio中建立該系統(tǒng)結(jié)構(gòu),透鏡數(shù)據(jù)編輯器中輸入的參數(shù)如下圖所示:

 

需要注意的是,透鏡數(shù)據(jù)編輯器中定義了一個級數(shù)為10的四分之一λ波片(紫色表示),和一個級數(shù)為10的零相位延遲波片(綠色表示)。兩種波片組合的等效效果為一個零級四分之一波片。兩個波片的厚度可由下式進(jìn)行計算:

 

如前文提到的,OpticStudio同一時間只計算一束光線,但雙折射輸入/輸出表面允許用戶定義尋常光線和非尋常光線。在本系統(tǒng)中,設(shè)置模式參數(shù)為2或3將提供非常準(zhǔn)確的輸出結(jié)果,因?yàn)榫wQuartz并不是雙折射特性很強(qiáng)的材料,因此尋常光線和非尋常光線的角度偏差很小。同時,光在雙折射晶體中的傳播距離很短,因此光線在像面上基本重疊。定義雙折射輸入/輸出面的模式參數(shù)為2,設(shè)置輸入光為45°線偏光。我們可以看到輸出光為的軸上圓偏振光。這一結(jié)果和真正的零級波片基本一致,如下圖所示:

 

然而,隨著輸入光入射角的增加,等效零級波片逐漸引入相位延遲誤差,使輸出光的偏振態(tài)變?yōu)闄E圓偏振光。在31.5°的入射角下,等效零級波片的所引入的延遲更接近于半波片而不是四分之一波片。

有時候我們也會想要分析只有尋常光或非尋常光時的結(jié)果。使用多重結(jié)構(gòu)可以非常簡單快捷的觀察不同情況下的分析結(jié)果,如下圖所示。多重結(jié)構(gòu)操作數(shù)PRAM用來調(diào)整雙折射輸入表面的模式參數(shù)。結(jié)構(gòu)3中,表面1和3的模式參數(shù)設(shè)為0(尋常光),因此備注行標(biāo)注了“O-O”。結(jié)構(gòu)4中表面1和3分別設(shè)為0(尋常光)和1(非尋常光),因此備注為“O-E”,其他結(jié)構(gòu)以此類推。

 

2、光隔離器

光學(xué)隔離器只允許光從一個方向傳播。這類器件一般使用磁光效應(yīng),例如法拉第 (Faraday) 效應(yīng)。雖然目前在OpticStudio中沒有表面可以模擬這類磁光效應(yīng),但我們可以使用瓊斯矩陣表面近似模擬一個軸上光學(xué)隔離器。

隔離器中的光學(xué)材料對于不同角度入射光的影響各不相同。也就是說,對于一個在給定方向傳播的線偏光,材料將使光線旋轉(zhuǎn)一定角度β;當(dāng)以相反方向傳播時,材料將使光線旋轉(zhuǎn)角度-β。β由下式定義(單位為弧度):

 

其中v表示韋爾代常數(shù) (Verdet Constant),該常數(shù)用來描述每特斯拉·米的旋轉(zhuǎn)角度的比例。B表示施加在磁光介質(zhì)上的磁通量。d表示材料的長度(單位米)。

在OpticStudio中,旋轉(zhuǎn)角度可以通過以下瓊斯矩陣定義:

 

然而該方法假設(shè)在Z方向上沒有電場傳播,并且也不會考慮材料本身在Z軸上的分量或額外的離軸傳播引入的額外旋轉(zhuǎn)角。

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